第二百章 一条全新的微粒轨道（第2/3页）

其实这玩意的原理很简单：

你想研究一个橘子，但你却有一栋楼那么粗的手指。

你感觉得到它，却看不到它。

你想捏碎它，却发现它总是狡猾的藏在你手指的缝隙里。

它小到你没办法碰触它，更不要提如何剥开它了。

直到有一天你忽然来了个灵感，用一堆橘子去撞另一堆橘子。

于是乎。

砰！

它们碎了。

你感觉到了橘子核、汁液、橘子皮。

又于是乎。

你知道了一个橘子是这样的，有橘子核、汁液、橘子皮。

这其实就是对撞机的本质。

在微观领域中，橘子的汁液变成了各种带电或者不带电的粒子。

你想要将它们分开，就要付出一定的能量——也就是两大袋橘子碰撞的力量。

那么不同的尺度上分离物质的组成部分需要多少能量呢？

分子之间的作用力最少，平均在0.1eV以下——eV是电子伏特，指的是一个电子电荷通过一伏特电压所造成的能量变化。

这是一个非常小的单位，作用只人体上可能就相当与被凢凢扎了一下。

化学键则要高点。

在0.1－10eV之间。

内层电子大概在几到几十KeV。

核子则在MeV以上。

目前最深的是夸克：

夸克与夸克之间的能级要几十GeV。

按照驴兄的工作表来计算，这种能级差不多要皮卡丘从武则天登基那会儿一直发电到现在……

而赵政国他们观测的又是啥玩意儿呢？

同样还是以橘子汁为例。

两颗橘子在撞击后，橘子汁的溅射区域和图像是没法预测的，完全随机。

有些橘子汁溅的位置好点，有些差点，有些更是没法观测。

因此想要观测到一种新粒子其实是非常困难的，你要拿着放大镜一个个地点找过去，完全是看脸。

但如果你能提前知道它的轨道却又是另一回事了。

比如我们知道有一滴橘子汁会溅到碰撞地点东南方37度角七米外的地面上，这个地面原本有很多污水淤泥，溅射后的橘子汁会混杂在一起没法观测。

但我们已经提前知道了它的运动轨迹，那么完全可以事先就在那儿放一块干净的采样板。

然后双手离开现场，找个椅子做好，安静等它送上门来就行。

眼下有了Λ超子的信息，还有了公式模型，推导“落点”的环节也就非常简单了。

众所周知。

N及衰变的通解并不复杂。

比如存在衰变链A→B→C→D……，各种核素的衰变常数对应分别为λ1、λ2、λ3、λ4……

假设初始t0时刻只有A，则显然：N1=N1(0)exp(－λ1t)。

随后徐云又写下了另一个方程：

dN2/dt=λ1N1－λ2N2。

这是B原子核数的变化微分方程。

求解可得N2=λ1N1(0)[exp(－λ1t)－exp(－λ2t)]/(λ2－λ1)。

随后徐云边写边念：

“C原子核的变化微分方程是：dN3/dt=λ2N2－λ3N3，即dN3/dt＋λ3N3=λ2N2……”

“代入上面的N2，所以就是N3=λ1λ2N1(0)｛exp(－λ1t)/[(λ2－λ1)(λ3－λ1)＋exp(－λ2t)/[(λ1－λ2)(λ3－λ2)]＋exp(－λ3t)/[(λ1－λ3)(λ2－λ3)]｝……”

写完这些他顿了顿，简单验算了一遍。

确定没有问题后，继续写道：

“可以定义一个参数h，使得h1=λ1λ2/[(λ2－λ1)(λ3－λ1)]，h2=λ1λ2/[(λ1－λ2)(λ3－λ2)]，h3=λ1λ2/[(λ1－λ3)(λ2－λ3)]……”

“则N3可简作：N3=N1(0)[h1exp(－λ1t)＋h2exp(－λ2t)＋h3exp(－λ3t)]。”

写完这些。

徐云再次看向屏幕，将Λ超子的参数代入了进去：

“N=N1(0)[h1exp(－λ1t)＋h2exp(－λ2t)＋……hnexp(－λnt)]，h的分子就是Πλi，i=1～n－1，即分子是λ1λ2λ3λ4……”

“Λ超子的衰变周期是17，所以h1的分母，就是除开Λ超子前一种衰变常数与Λ超子衰变常数λ1的差的积……”

半个小时后。

极光软件上现实出了一组数值。

a a 0 1000：

1 904.8374

2 818.7308

3 740.8182

……

7 496.5853

8 449.329

……

徐云没去看前面的数字，飞快的将鼠标下拉。

很快，他便锁定了其中的第十八行：

18 165.2989。

有了这一组数字，接下来的问题就非常简单了。

徐云将这种数字输入了极光模型，公式为：

F（t）：=N（t）/N（0）=e^（－t/π）。

这里的“：=”是定义符号，它表示将右边的东西定义成左边的东西。

徐云现在为这个F（t）赋予了一个物理意义：

某个原子在时刻t依然存活（没有衰变）的概率。

N=N1(0)[h1exp(－λ1t)＋h2exp(－λ2t)＋……hnexp(－λnt)]这个公式描述了到时刻t还剩多少原子，徐云所作的是将剩下的原子数目比上最初的总原子数，这个量自然就是在那堆剩下的原子中能找到徐云想要的那个的概率。